マクスウェル分布

マクスウェル分布（マクスウェルぶんぷ、英: Maxwell distribution）とは、熱力学的平衡状態において、気体分子の速度が従う分布関数である。マクスウェル＝ボルツマン分布（英: Maxwell–Boltzmann distribution）と呼ばれることもある。気体分子運動論により導かれたが、より一般化されたボルツマン分布からも導かれる。イギリスの物理学者J.C.マクスウェルが1859年に見いだしたことにちなんで名付けられた。

導出

気体分子運動論では、成分を v_x, v_y, v_z とする速度ベクトル v について、x 方向の速度成分 v_x の分布は、分子の質量を m、ボルツマン定数を k、絶対温度を T、係数を A として

${\displaystyle A\exp \left(-{\frac {mv_{x}^{2}}{2kT}}\right)}$

に従うことが知られており、この式は左右対称なつりがね状の正規分布になる。したがって、係数 A を求めるには v_x に関して積分した値が1になれば良いので

${\displaystyle A\int _{-\infty }^{ \infty }\exp \left(-{\frac {mv_{x}^{2}}{2kT}}\right)\mathrm {d} v=2A\int _{0}^{ \infty }\exp \left(-{\frac {mv_{x}^{2}}{2kT}}\right)\mathrm {d} v=1}$

より、A = √m / 2πkT となる。したがって、x 方向の速度成分 v_x の分布は

${\displaystyle f(v_{x})={\sqrt {\frac {m}{2\pi kT}}}\exp \left(-{\frac {mv_{x}^{2}}{2kT}}\right)}$

となる。

また、x, y, z 方向の各速度の分布は互いに独立で、

${\displaystyle f(v_{x},v_{y},v_{z})=f(v_{x})f(v_{y})f(v_{z})}$

が成り立つので、方向を指定しない3次元の速さ v の分布は

${\displaystyle f(v)\mathrm {d} v_{x}\mathrm {d} v_{y}\mathrm {d} v_{z}=\left({\frac {m}{2\pi kT}}\right)^{3/2}\exp \left(-{\frac {m\left(v_{x}^{2} v_{y}^{2} v_{z}^{2}\right)}{2kT}}\right)\mathrm {d} v_{x}\mathrm {d} v_{y}\mathrm {d} v_{z}}$

となる。ここで、dv_xdv_ydv_z は半径 v で厚さ dv の球殻の体積に相当するので、4πv²dv となり、またスカラー量である速さ v の大きさは v = √v 2
x  v 2
y  v 2
z  なので、マクスウェル分布は

${\displaystyle f(v)\mathrm {d} v=4\pi v^{2}\left({\frac {m}{2\pi kT}}\right)^{3/2}\exp \left(-{\frac {mv^{2}}{2kT}}\right)\mathrm {d} v}$

より

${\displaystyle f(v)=4\pi v^{2}\left({\frac {m}{2\pi kT}}\right)^{3/2}\exp \left(-{\frac {mv^{2}}{2kT}}\right)}$

となる。

マクスウェル分布は一般化ガンマ分布の一つである。

${\displaystyle f_{\text{Maxwell}}(v;a)=f_{\text{GeneralizedGamma}}(v;{\sqrt {2}}a,3,2)}$

速度分布

分子の質量が大きく温度が低いほど分布は密になり、分子の質量が小さく温度が高いほど分布は疎になる。

導かれる速度

マクスウェル分布からは3種類の速度が導出される。

まず1つ目の速度が英語で"The most probable speed"と呼ばれる速度で、日本語では「最大確率速度」や「最確速度」などと呼ばれるものであり、記号で v_mp と表される。これは、マクスウェル分布の最頻値であり、グラフのピークを求めれば良いので

${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} v}}f(v)=0}$

より

${\displaystyle v_{\mathrm {mp} }={\sqrt {\frac {2kT}{m}}}}$

となる。

次に求められる速度が平均速度 v である。これはマクスウェル分布の期待値なので

${\displaystyle {\overline {v}}=\langle v\rangle =\int _{0}^{\infty }vf(v)\mathrm {d} v={\sqrt {\frac {8kT}{\pi m}}}={\frac {2}{\sqrt {\pi }}}v_{\mathrm {mp} }}$

となる。

最後に求められる速度が根二乗平均速度 v_rms である。これはマクスウェル分布のモーメントなので

${\displaystyle v_{\mathrm {rms} }={\sqrt {\langle v^{2}\rangle }}={\sqrt {\int _{0}^{\infty }v^{2}f(v)\mathrm {d} v}}={\sqrt {\frac {3kT}{m}}}={\sqrt {\frac {3}{2}}}v_{\mathrm {mp} }}$

となる。

また、これら3つの速度の比は

${\displaystyle v_{\mathrm {mp} }:{\overline {v}}:v_{\mathrm {rms} }=1:{\frac {2}{\sqrt {\pi }}}:{\sqrt {\frac {3}{2}}}=1:1.128:1.225}$

と表される。

脚注

出典

参考文献

• 文部省・日本物理学会編 編『学術用語集 物理学編』（増訂版）培風館、1990年9月。ASIN 4563021954。ISBN 4-563-02195-4。 NCID BN05183934。OCLC 23241821。全国書誌番号:90057219。 
• P. W. Atkins 著、千原秀昭・中村亘男 訳「1.3. 気体の運動論モデル」『アトキンス物理化学』 上巻（第6版）、東京化学同人、2001年1月30日。ASIN 4807905295。ISBN 4-8079-0529-5。 NCID BA50699995。OCLC 834997205。全国書誌番号:20141197。 
• Raymond Chang 著、岩澤康裕・北川禎三・濱口宏夫 訳「3.4. マクスウェル分布則」『化学・生命科学系のための物理化学』東京化学同人、2003年1月10日。ASIN 4807905635。ISBN 978-4-8079-0563-8。 NCID BA60479780。OCLC 676444896。全国書誌番号:20370378。http://www.tkd-pbl.com/book/b16264.html。 
• 卜部和夫、川泉文男、平澤政廣、松井恒雄 著「1.3. 気体分子運動論」、野村浩康・川泉文男（編） 編『理工系学生のための化学基礎』（第6版）学術図書出版社、2013年10月31日。ASIN 478060351X。ISBN 978-4-7806-0351-4。 NCID BB13985110。OCLC 867490860。全国書誌番号:22331758。http://www.gakujutsu.co.jp/mybooks/ISBN978-4-7806-0351-4.html。 

関連項目

• 平均自由行程
• 真空
• 最大エントロピー原理

外部リンク

• 法則の辞典『マクスウェル分布』 - コトバンク
• 法則の辞典『マクスウェル‐ボルツマンの速度分布則』 - コトバンク
• 世界大百科事典 第2版『マクスウェル＝ボルツマン分布』 - コトバンク
• 日本大百科全書(ニッポニカ)『マクスウェル‐ボルツマン統計』 - コトバンク